En nuestras clases de Diseño Mecánico nos centramos en la práctica de ejercicios. Yo soy muy teórico pero también sé que la teoría aburre a mis alumnos por lo que trato de incluir la mínima necesaria en mis clases.
Por ejemplo, el criterio de Von Mises se suele utilizar sin más en nuestras clases como:
$$\bar{\sigma} = \sigma_Y$$
Es decir, la plastificación se produce cuando la tensión equivalente de Von Mises es igual al límite elástico.
Sin embargo, a mí me gusta, dado que se tarda muy poco, arrancar la explicación del criterio a partir del segundo invariante del tensor desviador, \(J’_2\). En esta definición más primitiva que la anterior, la plastificación ocurre cuando dicho invariante es igual a un valor crítico \(K^2\) (el cuadrado está ahí por comodidad en la solución):
$$J’_2 = K^2$$
En este punto, nos vamos al ensayo de tracción simple, que en estos casos siempre tenemos a mano, y para el que:
$$J’_2 = \frac{1}{2} \sigma’_{ij} \sigma’_{ij} = \frac{1}{2} \sigma_I^2$$
donde el tensor \(\sigma’_{ij}\), como sabrán los alumnos de esta asignatura, es el tensor desviador, de componentes:
$$\sigma’_{ij} = \left(
\begin{array}{c c c}
\frac{2}{3} \sigma_I& 0 & 0\\
0 &-\frac{1}{3} \sigma_I& 0 \\
0 & 0 & -\frac{1}{3}\sigma_I
\end{array}
\right)
$$
Donde /(\sigma_I\) es la tensión principal mayor (las otras son nulas).
Como buscamos el momento de la plastificación \(\sigma_I = \sigma_Y\):
$$J’_2 = \frac{1}{3} \sigma_Y^2$$
$$ \frac{1}{3} \sigma_Y^2 = K^2$$
$$ K = \frac{\sigma_Y}{\sqrt {3}} $$
Y dado que la tensión equivalente se puede escribir como:
$$ \bar{\sigma}= \sqrt{3 J’_2}$$
queda despejando
$$J’_2 = \frac{1}{3} \bar{\sigma}^2$$
$$ \frac{1}{3} \bar{\sigma}^2 = \frac{1}{3} \sigma_Y^2$$
Finalmente, obtenemos:
$$\boxed{\bar{\sigma} = \sigma_Y}$$
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